1、初始条件以及鸿沟条件初始条件是与时辰坐标t相讨论的，它给出了初始瞬间待求场函数u在场域附近的值鸿沟条件是与空间坐标量r相讨论的，它给出了场域鸿沟s上待求场函数u的边值，往往有如下三种情况：在数值谋略中，只给出初始条件的定解标题标题称为初值标题标题(柯西标题标题)；没有初始条件只有鸿沟条件的定值标题标题称为边值标题标题；而既有初始条件又有鸿沟条件的定解标题标题，则称为同化标题标题(也称初边值标题标题)。

这三种划分对付应于由拉普拉斯方程构成的第1、第二以中举三类边值标题标题，常被称为狄利克雷、诺伊曼以及洛平标题标题‘2”。二、无限遥处的鸿沟条件：假如场域扩大至无界空间，那么作为定解条件还必需给出无限遥处的鸿沟条件。根据物理标题标题的实质，对付付场源扩散在有限地域的无界场标题标题，可以晓得在无限遥处(卜一)应有lirar,d=有限值这批注ru在无限遥处是有界的，即场函数u在无限遥处取值为零(Ul，。

=0)。对付付抱负化的工程吉木萨尔吉木萨尔吉木萨尔吉木萨尔吉木萨尔油浸式变压器电磁场标题标题，有一类匀称场中吉木萨尔吉木萨尔吉木萨尔吉木萨尔油浸式变压器电磁场征兆可能过程的阐发谋略标题标题，这时辰，将抱负化的无限遥处鸿沟条件由匀称场的条件给出，可记作即1=甜o三、分歧媒质分界面上的鸿沟条件在工程中，不少标题标题所触及的场域每一每一由多种分歧物理性质的媒质所构成，而在分歧媒质分界面上则陪随同场量E、H、D、B等不连续的物理状况，就位于分界面上的场点而言，此时麦克斯韦方程组的微分情势已经掉往意义。

为此，标题标题的求解就必需按媒质的物理条件(数学上也称为衔接条件可能内鸿沟条件)来举行。为了推导分歧媒质分界面上场量所必需顺从的物理条件，就应从位于分界面的干系空间中的场量间的讨论干系解缆，以无限趋于界面的极限情况为阐发的根据。

是以，从制约有限空问内场量间干系的麦克斯韦方程组积分情势进手，导出分歧媒质分界面上的鸿沟条件。假如以e。以及e，划分显露界面处法向以及切向单位向量，则其结论是E的切向分量总是连续的，即EI，=E2．(2．17)H的切向分量往往为不连续的，其不连续值相当于在界面上可能许流过的面自由电流密度值K，今日I，一H2，=K(2．18)式中K也称为电流线密度，它的标的目的沿界面切向并且与H。

以及Ⅳ。正交，同时，划定按H．，绕行的右螺旋法界说其正向。B的法向分量总是连续的，即B1，=B2，(2．19)D的法向分量往往为不连续的，其不连续值相当于在界面上可能许存在的面电荷密度o，即D2．一DI。=仃(2．20)一样通俗除两种分歧媒质中的一种是良导体外，往往都不会涌现上式中的面电流密度K以及面电流密度o。对付付良导体，在高频场源激劝情况下，将显露家喻户晓的电流集肤效应，而电磁波的浸透深度一样通俗都饶富小，以致于在工程上，每一每一将时变场中的良导体切确地当做抱负导体来阐发，如许，该导体内部将不存在时变吉木萨尔吉木萨尔吉木萨尔油浸式变压器电磁场，而同时具备如下特点：导体轮廓电场为与面电荷密度盯=D：。

相讨论干系的法向电场：导体轮廓磁场为与面电流密度K=H，相讨论干系的切向磁场。对付付准静态吉木萨尔吉木萨尔油浸式变压器电磁场，由电荷守恒定律还可以导出其它一对付应于分歧媒质分界面上的鸿沟条件为1251Jl。=J2．